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マクスウェル方程式

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テーマ: マクスウェル方程式
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ここからは、再び、電磁学本の5.10節内のさらなる項目へと取りかかります。 ただ、今回から登場する微分方程式を解くことの説明は、 困難を極めています。うまく最後の式までたどり着けるかが 今回の最.. » more

 式(5.106)から導体中の電流分布を また、式(5.107)から磁束分布を 求めることができます。 実際には io も Bo も座標軸に対する3成分(x,y,z)のうちの .. » more

 windowsXPの問題は更新が全てのPCで完了できて ひとまずは落ち着いています。 しかし、遠隔制御にPCが必要な時にこの問題が発生すると 困った状況に陥ります。 というのは、svchos.. » more

 ここからは、時間的変化する磁束密度とそれによって 生じる電界の関係から導く見出しのことについて説明します。 電磁気学本では、第5章 電磁誘導にあるところなのですが、 以前は全く省略.. » more

 前回書きましたsvchostの高負荷問題は、 マイクロソフトでも把握しているようで、 その一部を紹介しますと 以下は、マイクロソフトの回答であって 「マイクロソフトでは、一部のハードウェア構.. » more

(パソコンの不調状況) 前日は、WindowsXPの最近の問題点 svchost.exe(その隠れた犯人は、wuauclt.exe)による CPU占領が再び発生していまして その対策について再.. » more

前回の説明を証明する練習問題として  導体の一部で、単位表面積、長さ無限大の次の図となる 四角柱について考えます。 この四角柱の単位長さあたりの瞬時電力損失は、|i|2/κ .. » more

 つぎに金属中の電流分布について考えますと、 iはEに比例しますから 式(6.41),(6.49)を参照して iox=im ε-αz ε-jβz =im ε-γz  ...(6.58.. » more

 今回から一般媒質内のうち、良導体にかかる電磁波のふるまいに 到達できます。先にやりました「練習問題(1)」においては ここでの知識が必要となっていました。 といっても具体的な式としては、 i.. » more

 誘電体ではκ=0ですから、前回の式(6.52)により、 その固有インピーダンスは√(μ/ε)となって、 電界と磁界が同相であることがわかります。 一般媒質においては、ηは式(6.5.. » more

 つぎに電界と磁界の位相について考えます。 式(6.38)に式(6.41)を代入し、 H=jHyとなることを考慮しますと ▽×E=-jμ∂Hy/∂t    =-jjωμHy ... » more

 前回の結論となる説明までたどり着くまでに疲れ果てて 途中で止めてしまっていました。 今回その結論を最初に述べています。  また、αとβで示された連立法定式を解くために必要だった 二次方程式に.. » more

 
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